Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Электромагнетизм Курс лекций по оптике Интерференция света Дифракция света Квантовые явления Применение фотоэффекта Современная физика атомов и молекул Радиоактивное излучение и его виды

 Следствия закона Кирхгофа

Всякое тело наиболее энергично излучает то, что оно наиболее интенсивно поглощает.

Абсолютно черное тело является наиболее эффективным излучателем при всех длинах волн и всех температурах.

Закон Кирхгофа описывает только тепловое излучение, являясь настолько характерным для него, что может служить надежным критерием для определения природы излучения. Излучение, которое закону Кирхгофа не подчиняется, не является тепловым.

Законы Стефана — Больцмана и смещения Вина

(эмпирические законы излучения абсолютно черного тела)

Из закона Кирхгофа следует, что спектральная плотность энергетической светимости черного тела является универсальной функцией, поэтому нахождение ее явной зависимости от частоты и температуры является важной задачей теории теплового излучения.

Австрийский физик И. Стефан (1835—1893), анализируя экспериментальные данные (1879), и Л. Больцман, применяя термодинамический метод (1884), решили эту задачу лишь частично, установив зависимость энергетической светимости Re от температуры. Согласно закону Стефана – Больцмана,

  (37.9)

т. е. энергетическая светимость черного тела пропорциональна четвертой степени его термодинамической температуры; s — постоянная Стефана — Больцмана: ее экспериментальное значение равно 5,67×10-8 Вт/(м2×К4).

 Закон Стефана-Больцмана, определяя зависимость Re от температуры, не дает ответа относительно спектрального состава излучения черного тела. Из экспериментальных кривых зависимости функции rl,T от длины волны l при различных температурах (рис. 37.4) следует, что распределение энергии в спектре черного тела является неравномерным. Все кривые имеют явно выраженный максимум, который по мере повышения температуры смещается в сторону более коротких волн. Площадь, ограниченная кривой зависимости rl,T от l и осью абсцисс, пропорциональна энергетической светимости Re черного тела и, следовательно, по закону Стефана-Больцмана, четвертой степени температуры.

 Рис. 37.4. Зависимость спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела от температуры.

Немецкий физик В. Вин (1864—1928), опираясь на законы термо- и электродинамики, установил зависимость длины волны lmax, соответствующей максимуму функции rl,T от температуры T. Согласно закону смещения Вина,

 (37.10)

т. е. длина волны lmax соответствующая максимальному значению спектральной плотности энергетической светимости rl,T черного тела, обратно пропорциональна его термодинамической температуре, С1 - постоянная Вина; ее экспериментальное значение равно 2,9×10-3 м×К. Выражение (37.10) потому называют законом смещения Вина, что оно показывает смещение положения максимума функции rl,T по мере возрастания температуры в область коротких длин волн. Закон Вина объясняет, почему при понижении температуры нагретых тел в их спектре все сильнее преобладает длинноволновое излучение (например, переход белого каления в красное при остывании металла).

 Другим эмпирическим законом излучения абсолютно черным телом, установленным В. Вином, был закон, позволявший определять максимальное значение функции, представленной на графиках рис.37.4. Этот закон утверждает, что максимум спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела пропорционален пятой степени абсолютной температуры:

 (37.11)

где

Формулы Рэлея — Джинса и Планка

Из рассмотрения законов Стефана — Больцмана и Вина следует, что термодинамический подход к решению задачи о нахождении универсальной функции Кирхгофа rl,T не дал желаемых результатов, так как все константы получены эмпирическим путем, и механизм излучения энергии нагретым телом оставался неясным. Следующая строгая попытка теоретического вывода зависимости rl,T принадлежит английским ученым Д. Рэлею и Д. Джинсу (1877 - 1946), которые применили к тепловому излучению методы статистической физики, воспользовавшись классическим законом равномерного распределения энергии по степеням свободы.

Формула Рэлея-Джинса для спектральной плотности энергетической светимости черного тела имеет вид

 (37.12)

где  - средняя энергия осциллятора с собственной частотой v. Для классического осциллятора, совершающего колебания, средние значения кинетической и потенциальной энергий одинаковы, поэтому средняя энергия каждой колебательной степени свободы .

 С использованием зависимости  зависимость (37.12) может быть представлена в виде:

  (37.13)

Как показал опыт, выражение (37.13) согласуется с экспериментальными данными только в области достаточно малых частот и больших температур. В области больших частот формула Рэлея - Джинса резко расходится с экспериментом, а также с законом смещения Вина (рис. 37.5).

 

 Рис. 37.5. Теория Рэлея – Джинса и реальное излучение абсолютно черного тела.

Этот результат получил название «ультрафиолетовой катастрофы». Таким образом, в рамках классической физики не удалось объяснить законы распределения энергии в спектре черного тела.

Правильное, согласующееся с опытными данными выражение для спектральной плотности энергетической светимости черного тела было найдено в 1900 г. немецким физиком М. Планком. Для этого ему пришлось отказаться от установившегося положения классической физики, согласно которому энергия любой системы может изменяться , т. е. может принимать любые сколь угодно близкие значения. Согласно выдвинутой Планком квантовой гипотезе, атомные осцилляторы излучают энергию не непрерывно, а определенными порциями – квантами, причем энергия кванта пропорциональна частоте колебания:

  (37.14)

где h = 6,625×10-34 Дж×с — постоянная Планка.

  Планк вывел для универсальной функции Кирхгофа формулы

  (37.15)

которые блестяще согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектрах излучения черного тела во всем интервале частот (длин волн) и температур. Теоретический вывод этой формулы М. Планк изложил 14 декабря 1900 г. на заседании Немецкого физического общества. Этот день стал датой рождения квантовой физики. Сам Макс Планк в объективное существование квантов не поверил до конца своих дней в 1947 году. Ход его рассуждений: «Я построил теорию, позволяющую получить хорошее совпадение с экспериментом».

 Однако значение теории Планка в физике трудно переоценить.

Во-первых, она позволяет получить не только совпадение со всеми эмпирическими законами по форме, но и дает возможность с поразительной точностью вычислить константы законов.

Во-вторых, термодинамические теории Рэлея-Джинса и Вина получаются из теории Планка как частные предельные случаи.

В-третьих, введение в физику квантов произвело переворот в познании микромира и в настоящее время само существование физики без квантов невозможно.

В качестве подтверждения всесильности планковской теории излучения получим из формулы Планка закон Стефана-Больцмана.

По определению энергетической светимости абсолютно черного тела

,

где, по теории Планка

Учитывая константы, не зависящие от длины волны излучения

Чтобы вычислить этот не самый простой интеграл, сделаем подстановку

Тогда

 Интеграл

Таким образом, получается

, (37.16) 

по форме совпадающее с законом Стефана-Больцмана Re = sT4, но самое удивительное заключается в том, что подстановка в (37.16) значений констант после вычислений дает именно 5,67×10-8 Вт/(м2×К4).

В области малых частот, т. е. при h (энергия кванта очень мала по сравнению с энергией теплового движения kT), формула Плавка совпадает с формулой Рэлея — Джинса. Для доказательства этого достаточно разложить экспоненциальную функцию в ряд, ограничившись для рассматриваемого случая двумя первыми членами.

Закон смещения Вина получим с помощью формул (37.15) после дифференцирования по l и приравнивания производной нулю. Второй закон Вина может быть получен после дифференцирования формул (37.15) по Т.

Более того, вычисленные константы С1 и С2 близки к экспериментальным.

Таким образом, формула Планка не только хорошо согласуется с экспериментальными данными, но и содержит в себе частные законы теплового излучения, а также позволяет вычислить постоянные в законах теплового излучения. Следовательно, формула Планка является полным решением основной задачи теплового излучения, поставленной Кирхгофом. Ее решение стало возможным лишь благодаря революционной квантовой гипотезе Планка.

Тепловое излучение реальных (серых) тел

 Суммарная энергия, излучаемая реальным телом с площадью поверхности S за время t при температуре Т, будет равна:

 RT = aT×sT4×S×t. (37.17)

 Реальные тела не являются абсолютно черными и для них аТ<1, к тому же эта величина зависит от природы тела, состояния его поверхности, формы тела и температуры. В табл. 37.1 приведены значения «а» при Т=1500К для некоторых веществ.

Вещество

а

W

0,15

Pt

0,15

Mo

0,12

Fe

0,11

Ag

0,04

C

0,52

Fe2O3

0,89

Ni2O3

0,84

 Все значения а<1. С ростом температуры и шероховатости поверхности величина «а» растет. Например, для вольфрама при Т = 3400К коэффициент а = 0,34 против 0,15 при Т = 1500К.

 Знание законов излучения абсолютно черного тела не только позволяет количественно описать излучение энергии звездами, но и понять законы работы источников света. На них же основаны методы измерения температур оптическими пирометрами.

Задача анализа процессов в цепи сводится к задачи Коши, т.е. к решению системы интегро-дифференциальных уравнений с заданными начальных условиями Для линейной цепи, составленной из постоянных элементов, система уравнений является линейной с постоянными коэффициентами. При исследовании процессов свободных колебаний в цепях, а также исследовании вынужденных колебаний, решение системы уравнений удобно находить операторным методом, т.к. функции описывающие источники колебательного процесса - воздействия, а, следовательно, и функции, описывающие возникающие колебания - отклики, преобразуемы по Лапласу.
Квантовые усилители и генераторы