Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Электростатика Электрическое поле и его характеристики Поле электрического диполя Постоянный электрический ток Правила Кирхгофа

Электроемкость уединенного проводящего шара.

Потенциал уединенного проводящего шара радиусом R, несущего заряд q и находящегося в однородной среде с диэлектрической проницаемостью e, был рассчитан в соответствующем приложении теоремы Остроградского – Гаусса и равен:

Отсюда емкость проводящего шара

C = 4peeo×R. (18.9)

При использовании системы единиц СГСЭ 4peо = 1; поэтому

С = e×R. (18.9’)

За единицу электроемкости в системе СИ, называемую фарадой (Ф), принимается электроемкость такого уединенного проводника, потенциал которого изменяется на 1 вольт при сообщении ему заряда в 1 кулон:

 1Ф = 1Кл/1В.

Из формулы (18.9) следует, что электроемкостью, равной 1 фараде, обладает проводящий шар, находящийся в вакууме (e = 1) и имеющий радиус

Поэтому на практике часто употребляются также следующие единицы электроемкости:

1 микрофарада (мкФ) = 10-6 Ф,

1 пикофарада (пФ) = 10-12 Ф.

Если вычислять электроемкость Земли, как емкость проводящего шара, радиус которого равен 6 400 км, то она оказывается равной всего 711 мкФ.

Взаимная электроемкость. Конденсаторы

В предыдущем параграфе мы рассмотрели электроемкость уединенного проводника и убедились, что это очень малая величина. Вместе с тем все понимают, что необходимы устройства, способные накапливать значительные заряды. Если проводник А не уединенный, т. е. вблизи него имеются другие проводники (рис.18.5), то его электроемкость больше, чем С такого же, но уединенного проводника. Дело в том, что при сообщении проводнику А заряда q окружающие его проводники заряжаются через влияние, причем ближайшими к наводя­щему заряду q оказываются заряды противоположного знака. Эти заряды несколько ослабляют поле, создаваемое зарядом q. Таким образом, они понижают потенциал проводника А и повышают его электроемкость.

 


Рис.18.5. Перераспределение зарядов вследствие электростатической индукции.

Наибольший практический интерес представляет система, состоящая из двух близко расположенных друг от друга проводников, заряды которых численно равны, но противоположны по знаку. Обозначим разность потенциалов между проводниками через j1 - j2, а абсолютную величину их зарядов через q. Если проводники находятся вдали от каких бы то ни было заряженных тел или иных проводников, то, как показывает опыт, разность потенциалов (j1 - j2) пропорциональна заряду q, т. е.

, где С - взаимная электроемкость двух проводников:

 (18.10)

Взаимной электроемкостью двух проводников называется физическая величина, численно равная заряду, который нужно перенести с одного проводника на другой для изменения разности потенциалов между ними на единицу.

Взаимная электроемкость двух проводников зависит от их формы, размеров и взаимного расположения, а также от диэлектрической проницаемости среды. Если среда однородна, то электроемкость С прямо пропорциональна e. Из сравнения формул (18.10) и (18.7) ясно, что взаимная электроемкость имеет ту же размерность и измеряется в тех же единицах, что и электроемкость уединенного проводника.

Если один из проводников (например, второй) удалять в бесконечность, то разность потенциалов (j1 - j2) между ними будет возрастать, а их взаимная электроемкость С - убывать, стремясь к значению электроемкости уединенного первого проводника.

Особенно важным для практики является случай, когда два разноименно заряженных проводника имеют такую форму и так расположены друг относительно друга, что создаваемое ими электростатическое поле полностью или практически полностью сосредоточено в ограниченной части пространства. Такая система двух проводников называется конденсатором, а сами проводники - обкладками конденсатора.

Электроемкость конденсатора представляет собой взаимную емкость его обкладок и выражается формулой (18.10).

В зависимости от формы обкладок конденсаторы делятся на плоские, сферические (шаровые) и цилиндрические.

Наш курс будет ориентирован на исследование колебательных процессов в различных радиотехнических системах. В прошлых семестрах вы изучали в основном линейные инвариантные системы, линейные системы с распределенными элементами и в меньшей степени нелинейные системы. На самом деле все процессы, происходящие в природе, если подходить более строго к моделям описывающих их, относятся к нелинейным процессам. Только лишь нелинейные системы позволяют получить все интересные устройства в радиотехнике, такие как детекторы, модуляторы, генераторы, пере множители, стабилизаторы и многие другие.
Закон Ома для однородного участка цепи