Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Электростатика Электрическое поле и его характеристики Поле электрического диполя Постоянный электрический ток Правила Кирхгофа

Контур с током в магнитном поле

Пусть прямоугольный плоский контур с током помещается в однородном магнитном поле. Если контур ориентирован так, что вектор В параллелен его плоскости (рис.23.3), то стороны, имеющие длину b, не будут испытывать действия сил, так как для них в формуле (23/3) sin a = 0.

На левый участок будет согласно закону Ампера действовать сила f = iBa, направленная за чертеж, на правый участок - такая же по величине, но противоположно направленная сила f ’. Эти силы образуют пару, момент которой равен

M = f×b = i×B×a×b.

Учитывая, что a×b равно площади контура S, a i×S дает величину магнитного момента рm, можно написать

M = pm×B.  (23.7)

Момент М стремится повернуть контур так, чтобы его магнитный момент рm установился по направлению поля В, а плоскость рамки становится перпендикулярной вектору В. В этом случае направления всех сил лежат в плоскости контура. Легко видеть, что вращательный момент в этом случае не возникает. Поскольку поле однородно, равнодействующая сил равна нулю; силы лишь растягивают контур, но сместить его не могут. Заметим, что если повернуть контур на 180о (или изменить направление поля на обратное), то направления всех сил изменятся на противоположные, и они будут не рас­тягивать, а сжимать контур.

Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле \

Допустим, что провод с током может свободно перемещаться во внешнем магнитном поле. Это можно осуществить с помощью скользящих контактов между кон­цами провода и остальными участками замкнутой цепи (рис.23.4).

Рис. 23.4.

Внешнее поле будем предполагать однородным и перпендикулярным к плоскости контура. На проводник с током в магнитном поле действуют силы, определяемые законом Ампера. При указанных на рисунке направлениях тока и поля сила будет направлена вправо и равна

 F = I×B×l.

где l – длина перемещаемой части проводника.

 При перемещении проводника с током на dx эта сила совершит над проводником работу dA = F×dx = i×B×l×dx.

Произведение l×dx равно заштрихованной площади dS (рис. 23.3), a B×dS—потоку магнитной индукции dФ через эту площадку. Поэтому можно написать, что

dA = i×dФ,  (23.8)

где dФ - поток магнитной индукции, пересекаемый проводником при его движении.

Полученный нами результат легко обобщить на случай неоднородного поля. Для этого нужно разбить проводник на участки dl и сложить элементарные работы, совершаемые над каждым участком (в пределах каждой малой площадки dl×dx магнитную

индукцию можно считать постоянной).

Заметим, что работа (23.8) совершается не за счет магнитного поля (как было указано ранее, сила Лоренца работы над зарядами не совершает), а за счет источника, поддерживающего ток в контуре. В следующем параграфе будет показано, что при изменениях потока магнитной индукции, пронизывающего контур, в этом контуре возникает э.д.с. индукции  Следовательно, в этом случае источник тока, кроме работы, затрачиваемой на выделение ленц-джоулева тепла, должен совершать дополнительную работу против э. д. с. индукции, определяемую выражением

dA = - Еi×i×dt = i×dФ,

которое совпадает с (23.8).

Классификация колебательных систем. В соответствии, с изложенным выше все колебательные системы можно делить на линейные, параметрические и нелинейные. Линейные цели описываются линейными дифференциальными уравнениями с постоянными коэффициентами. Для линейных систем выполняется принцип суперпозиции, т.е. отклик системы на сложное воздействие, равняется сумме откликов на каждое воздействие в отдельности. В линейных инвариантных цепях происходит лишь деформация спектра, т.е. спектральные составляющие входного сигнала изменяют лишь свою амплитуду и новых спектральных составляющих не возникает.
Закон Ома для однородного участка цепи