Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Электростатика Электрическое поле и его характеристики Поле электрического диполя Постоянный электрический ток Правила Кирхгофа

Магнитное поле в веществе. Вектор намагничивания

 Макроскопически реакция любого вещества на помещение его во внешнее магнитное поле сходна с поляризацией диэлектриков, помещенных в электриче­ское поле. Для количественного описания намагничивания магнетиков вводят вектор намагничивания J, определяемый магнитным моментом единицы объема магнетика, 

 J = Pm,v / V = å Pm,a / V, (25.16) 

где Pm,v = å Pm,a - магнитный момент магнетика, представляющий собой векторную сумму магнитных моментов отдельных атомов или молекул.

  Рассматривая характеристики магнитного поля, мы вводим вектор магнитной индукции B, характеризующий результирующее магнитное поле, создаваемое макро- и микротоками, и вектор напряженности H, характеризующий магнитное поле макротоков. Следовательно, магнитное поле в веществе складывается из двух полей: внешнего поля, создаваемого током, и поля, создаваемого веществом. Тогда вектор магнитной индукции результирующего магнитного поля в магнетике равен векторной сумме магнитных индукций внешнего поля B0 (поля, создаваемого намагничивающим током в вакууме) и поля микротоко B1 (поля, создаваемого молекулярными токами):

 В = В0 + В1 , (25.17)

где  В0 = m0 Н, а B1 =   moJ.

 Подставив выражения для B0 и B1 в (25.17) получим:

 B = m0 H + m0 J. (25.18)

 Как показывает опыт, в несильных полях намагниченность прямопропорциональна напряженности поля, вызывающего намагничивание, т.е.

 J = æН (25.19)

где æ (“каппа”) - безразмерная величина, называемая магнитной восприимчивостью  вещества, определяет склонность тела к намагничиванию. Эта зависимость практически линейна. Используя формулу (25.19), выражение (25.18) можно записать в виде: 

  B = m0 (1 +æ) H. (25.20) 

  Безразмерная величина

 m = 1 + æ (25.21)

представляет собой магнитную проницаемость вещества. Подставив (25.21) в (25.20), получим соотношение

 B = m0 m H,

которое ранее постулировалось.

  В зависимости от поведения во внешнем магнитном поле различают три типа магнитных  веществ:

Рис. 25.5. Классификация веществ по магнитным свойствам.

1) диамагнетики m<1, æ< 0, B0 ¯­ В1

2)парамагнетики m>1, æ> 0, B0 ¯¯ B1

3)ферромагнетики m>>1, æ>> 0,

B0 ¯¯ B1, B0 >> B1.

Классификацию магнетиков можно представить на графике. Из рис.25.5 следует, что для слабомагнитных веществ зависимость J от H линейна, но для ферромагнетиков эта зависимость, является довольно сложной (в связи с резким - в тысячи раз - различием масштаба при сравнении намагниченности диа-, пара- и ферромагнетиков по оси намагниченности J в графике J = f(H) сделан разрыв).

Заметим, что впервые зависимость J = f(H) получена для железа русским  физиком А.Г.Столетовым методом баллистического гальванометра.

 Рассмотрим  эти классы магнетиков.

Классификация колебательных систем. В соответствии, с изложенным выше все колебательные системы можно делить на линейные, параметрические и нелинейные. Линейные цели описываются линейными дифференциальными уравнениями с постоянными коэффициентами. Для линейных систем выполняется принцип суперпозиции, т.е. отклик системы на сложное воздействие, равняется сумме откликов на каждое воздействие в отдельности. В линейных инвариантных цепях происходит лишь деформация спектра, т.е. спектральные составляющие входного сигнала изменяют лишь свою амплитуду и новых спектральных составляющих не возникает.
Закон Ома для однородного участка цепи