Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Электростатика Электрическое поле и его характеристики Поле электрического диполя Постоянный электрический ток Правила Кирхгофа

Второе уравнение Максвела

С учетом введенного понятия о токе смещения Максвелл обобщил теорему о циркуляции

заменив в правой части плотность тока проводимости на плотность полного тока:

 ; (29.13)

 (29.14)

Принято чаще записывать это уравнение не для В, а для

 (29.15)

Уравнения (29.14) и (29.15), являющиеся вторым уравнением Максвелла для электромагнитного поля, называют ещё законом полного тока.

Формулировка: циркуляция вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру, равна полному току, пронизывающему поверхность, ограниченную этим контуром.

 Дифференциальная форма этого уравнения представлена формулой (29.16)

  (29.16)

Особый интерес представляет сопоставление 1- го и 2 – го уравнений Максвелла в вакууме, где отсутствуют токи проводимости и ЭДС кроме ЭДС индукции.

 Рис.29.3.

 


 (29.17)

Уравнения (29.17) имеют симметричный вид и отличаются лишь знаками производных, что соответствует устойчивому существованию в пространстве электромагнитного поля и  образуют правовинтовую систему векторов, а - левовинтовую (рис.29.3), что приводит к неуничтожимости электромагнитного поля (подробнее см. Яворский Б.М., Детлаф А.А., Милковская Л.Б.. Курс физики, т.2.- М., Высшая школа, 1964, с. 372-384).

III и IV УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА

Третье уравнение Максвелла выражает теорему Гаусса-Остроградского для потока вектора электрического смещения, через замкнутую поверхность и нам уже известно

 (29.18)

В дифференциальной форме теорема Гаусса выглядит как

 (29.19)

Четвертое уравнение Максвелла выражает теорему Гaycca для потока магнитной индукции через произвольную замкнутую поверхность и пишется в виде

 (29.20)

Или в дифференциальной форме:

 (29.21)

Четвертое уравнение констатирует тот факт, что линии магнитного поля макротоков всегда замкнуты и свободных магнитных полюсов в природе не существует.

К рассмотренной системе из четырех интегральных уравнений Максвелла для электромагнитного поля следует присоединить соотношения, с помощью которых вводятся макроскопические электрические характеристики веществ, описывающие свойства среды

  (29.22)

Теория Максвелла не только объяснила все известные в то время экспериментальные факты, но и предсказала ряд новых явлений, существование которых подтвердилось впоследствии (например, разогрев диэлектриков высокочастотными токами, ускорение электронов переменным магнитным полем). Кроме того, учение об электричестве и магнетизме стало удивительно симметричным и гармоничным. Экспериментальные попытки довести эту симметрия до логического конца - отыскать "свободные" магнитные полюса (их называют «монополи Дирака») - пока к успеху не привели. 

Дальнейшая классификация может идти по числу степеней свободы или по порядку степени дифференциального уравнения, описывающего систему. Известно, что формально число степеней свободы колебательной системы равно половине порядка ее дифференциального уравнения. Поэтому дискретные системы можно классифицировать на системы с нулевой, полу целой, одной и т.д. степенями свободы (из механики известно, что количество степеней свободы - это количество независимых переменных необходимых для полного описания движения системы). Кроме того, колебательные системы могут быть консервативными и неконсервативными; автономными и неавтономными и т.д.
Закон Ома для однородного участка цепи