Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Курс лекций по электротехнике Курс лекций по теории электрических цепей Магнитные цепи при постоянных токах Трансформатор с ферромагнитным сердечником

Магнитные цепи при постоянных токах

Самостоятельную группу нелинейных цепей образуют магнитные цепи. Магнитной цепью называется совокупность устройств, содержащих ферромагнитные тела, процессы в которых характеризуются понятиями магнитодвижущей силы или намагничивающей силы (IW), магнитного потока (Ф) и падением магнитного напряжения или разностью магнитных потенциалов (Uм). Для расчета магнитных цепей используется закон полного тока, который формулируется так: циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура равна алгебраической сумме токов, пересекающих площадь, ограниченную контуром  интегрирования:

; (4.7.1)

 - магнитная индукция, характеризующая силовое действие магнитного поля,

где μ – относительная магнитная проницаемость среды;

μ0=4π ·10 -7 Гн/м - магнитная проницаемость вакуума.

Магнитная проницаемость зависит от строения и магнитного состояния вещества и изменяется с изменением напряженности магнитного поля. При расчетах реальных магнитных цепей всегда можно выделить участки, где магнитные свойства остаются неизменными. Это позволяет перейти в выражении закона полного тока от интеграла к конечной сумме, что упрощает расчет цепей. Катушка, намотанная на магнитопровод и имеющая W витков, создает магнитодвижущую силу F=IW.

Тогда закон полного тока выглядит следующим образом:

  . (4.7.2)

На рис.4.7.1 показан фрагмент магнитопровода, в котором выделены участки с одинаковым сечением соответственно S1,S2, S3, а следовательно, с одинаковым магнитным сопротивлением.

Рис. 4.7.1. Участок магнитопровода с разным сечением

  Если магнитопровод не разветвлен, например тор (кольцо), то магнитная индукция и, соответственно, магнитный поток в любом сечении одинаковы:

 .  (4.7.3)

Используя данное соотношение, подставим его в формулу (4.7.2) и получим следующее выражение:

 ;

; (4.7.4)

 

где уравнение (4.7.4) - закон Ома для магнитных цепей; 

 

 - магнитное сопротивление.

Тогда получим закон Ома для магнитных цепей:

 . (4.7.5)

Для любой магнитной цепи можно записать законы Кирхгофа:

1.  - алгебраическая сумма магнитных потоков в узле магнитной цепи равна нулю.

2.  - алгебраическая сумма магнитных падений напряжений равна алгебраической сумме МДС.

Расчет магнитных цепей

Расчет таких цепей базируется на законах Кирхгофа и законе Ома, о которых было сказано выше. Как правило, расчет ведется графоаналитическим методом, как и в случае нелинейных электрических цепей. Под длиной участка магнитной цепи будем подразумевать длину средней магнитной линии. Направление МДС определяется направлением тока в катушке в соответствии с правилом правого винта. При расчете цепей возможны задачи двух типов: прямая и обратная. Прямая задача: по известному потоку Ф магнитопровода необходимо найти МДС, обратная – по заданному току или ампер-виткам найти магнитный поток.

Рассмотрим прямую задачу на примере магнитной цепи (рис 4.8.1).

Рис.4.8.1. Схема магнитопровода с зазором

Пусть заданы параметры магнитопровода и кривая намагничивания железа (рис.4.8.2):

  l1 = ab = l3 = cd=20 см, l2 = bc = l4 = ad=30см, , W = 400, d=8мм (ширина пакета железа).

Примечание: т.к. длина зазора δ << l2, то в условии задачи приняли l2=l4.

Требуется определить ток I, создающий в магнитопроводе поток

Ф = 10·10 -4 Вб.

Рис.4.8.2. Характеристика намагничивания материала магнитопровода

Заданные геометрические размеры переведем в систему СИ,  при этом получим:

l1 = l3 =0.2м,

l2= l4 = 0.3 м.

Определим площадь сечения всех участков магнитопровода:

Si= 16·10 -4 м2;

будем считать, что площадь сечения в зазоре равна площади сечения магнитопровода.

Равенство площадей S1 = S2 = S3 =S4= предполагает равенство магнитной индукции в этих сечениях, поэтому получим:

B1 = B2 = B3 = B4=Bδ= Ф/S = 0.625 Тл.

Используя кривую намагничивания, по найденной индукции определим напряженность поля. H1 =H2= H3 = H4 =500 А/м. Напряженность поля в зазоре определим расчетным путем. В воздушном зазоре относительная магнитная проницаемость μ = 1, тогда B = μ0· H; Hδ = 5·105А. По закону полного тока для данной магнитной цепи запишем:

,

.

Детектирование сигналов Детектирование сигналов. Амплитудное детектирование. Детектирование нелинейными цепями. Ток детектирования. Детекторная характеристика. Детектирование слабых и сильных сигналов. Нелинейные искажения при детектировании АМ сигнала. Частотные искажения при амплитудном детектировании. Амплитудное детектирование параметрическими цепями. Фазовое детектирование. Фазовое детектирование параметрической системой. Фазовое детектирование нелинейными каскадами. Синхронное детектирование Частотное детектирование.
Нелинейные цепи