Отбеливание зубов

Отбеливание зубов

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Курс лекций по электротехнике Курс лекций по теории электрических цепей Магнитные цепи при постоянных токах Трансформатор с ферромагнитным сердечником

Расчет нелинейных цепей по мгновенным значениям

Пусть на вход цепи с нелинейным элементом (рис. 4.25.1) подано синусоидальное напряжение

u = Umsinωt.

Рис.4.25.1. Рассчитываемая схема

Вебер-амперная характеристика нелинейной индуктивности аппроксимирована в соответствии с рис. 4.25.2.

Рис.4.25.2. Аппроксимированная вебер-амперная характеристика

нелинейной катушки

Для заданной схемы уравнение по второму закону Кирхгофа имеет вид

 . (4.25.1)

Рассмотрим работу цепи в течение первой половины периода синусоидального напряжения. В момент перехода напряжения u через ноль начинается процесс перемагничивания индуктивности от –ψm до +ψm, но этот процесс происходит в течение некоторого промежутка времени или фазы. Время перемагничивания обозначим через t1. В соответствии с вебер-амперной характеристикой катушки при перемагничивании ток катушки равен нулю. По окончании процесса перемагничивания потокосцепление достигает значения, равного +ψm , и далее до конца полупериода (пока знак напряжения источника вновь не изменится) остается неизменным. Во втором полупериоде процесс перемагничивания повторяется, причем происходит изменение потокосцепления от +ψm до –ψm. Рассчитаем в установившемся периодическом процессе функции i(ωt) uL(ωt), ψ(ωt).

Исходя из вышесказанного для каждой половины периода функции подводимого напряжения, можно выделить два интервала времени, в течение которых потокосцепление или меняется, или остается постоянным, а значит, и решение задачи складывается из двух отдельных задач для разных интервалов времени. Пусть рассмотрение периодического процесса начинается в момент времени t=0, когда напряжение источника переходит от отрицательной полуволны к положительной. При этом начальное значение потокосцепления равняется -ψm. Индуктивность на данном интервале может быть представлена разрывом, и исходное уравнение в интервале времени  примет вид

  (4.25.2)

Решаем полученное уравнение относительно потокосцепления ψ.

Неизвестную константу k определим из начальных условий:

для t=0 ψ = -ψm;

   (4.25.3)

Попутно определим время t1, учитывая то обстоятельство, что в конце цикла перемагничивания потокосцепление достигнет значения +ψm:

Для второго интервала:

где T – период функции подводимого напряжения.

  В этом интервале времени =0, и уравнение электрического равновесия для данной цепи примет вид:

  (4.25.4)

На рис. 4.25.3 построены зависимости i(ωt) uL(ωt), ψ(ωt) в течение периода синусоидального напряжения.

Рис.4.25.3. Зависимости i(ωt) uL(ωt), ψ(ωt)

В Универсальный лабораторный стенд позволяет студентам экспериментально исследовать физические процессы при вышеуказанных преобразованиях сигналов.

Преобразование частоты Преобразование частоты. Преобразование спектра в нелинейном шестиполюснике. Прямое преобразование (линейное приближение по сигналу). Дополнительные каналы и интерференционные искажения при преобразовании частоты. Преобразование частоты (нелинейный режим по сигналу). Балансные преобразователи частоты. Принципы цифровой обработки сигналов Представление непрерывных сигналов в дискретной форме. Дискретизация и квантование. Общие представления о цифровой фильтрации дискретных сигналов. Обобщенное дискретное преобразование непрерывных сигналов.
Нелинейные цепи